提示：以下内容由用户提交的RSS频道的文章摘要预览，如有不妥，请联系我们及时删除，详细内容请至原文查看！ 作者：S.Rosat;T.Sato;Y.Imanishi;J.Hinderer;Y.Tamura;H.McQueen;M.Ohashi;尚丹;摘要：2004年12月26日苏门答腊-安达曼地震(Mw=9)强烈地激发了低频地震简正模式,为改善极低地震简正模式频率及阻尼测量提供了难得的机会。为改进地球一维密度模型,需对低于1mHz的地震简正模式的频率分裂进行精确估算。本次地震中,首次在超导重力仪和地震波记录无叠加的情况下观测到2S1。本文报告来自11个观测台测得的超导重力仪数据的分析。单个观测台的超导重力仪记录频谱清晰地显示了0S2分裂成5个完全可分辨的单线,0S3分裂成7个单线。给出的结果表明超导重力仪可为低频地震模式的精确分析提供高质量数据。
2006-10-30 08:00:00 评论(0)
作者：S.C.Singh;李保昆;摘要：2004年12月26日苏门答腊地震(Mw=9·3)是自有现代地震台网以来记录到的最强特大逆冲型地震之一。破裂从靠近锡默卢岛的3°N附近开始向北扩展大约1250km,直到安达曼群岛。大约3个月后的200...
2006-10-30 08:00:00 评论(0)
作者：土岐憲三;贾晓东;牛峰;摘要：由政府地震调查委员会公布的涵盖全国的地震动预测图(以下称概率预测图),是根据对象地震的发生概率及该地震带来的危险性,计算出一定时限内的地震烈度期望值,并且在边长1km的正方形网格上表示出来。作为表示方...
2006-08-15 08:00:00 评论(0)
作者：A.Piombo;G.Martinelli;M.Dragoni;尚丹;王星辉;摘要：一般认为地震序列的发生意味着不同断层段之间的一种相互作用。每次位错产生的同震应力的传递则是这种相互作用最显著的成分。然而,一个地震系列中各个后续事件之间的时间间隔却表明,同震应力尚不足以单独引发其他的地震。我们研究了同震应力场可能诱发孔隙流体流,改变了所在区域的孔隙压力分布情况。鉴于地壳在很多地区都是一种流体饱和介质,故将地壳视为一种孔隙弹性固体。由于孔隙物质所表现的应力场依赖于时间,所以我们将验证这种性质能否解释余震的触发。我们考察了一些现有的半无限平面断层的解析方法。对可渗透的和不可渗透的位错面均作了考虑。我们将孔隙弹性介质的解法与孔隙介质的解法作了对比,计算了变形与流体扩散之间的耦合效应。结果发现主震产生的库仑应力变化在某些区域初始时可能表现为负值,但尔后随着孔隙流体的重新分布而变为正值。这种变化意义重大。如果地壳确如我们所假定的表现为一种各向同性、充满流体的孔隙弹性介质的话,那么,通过孔隙流体扩散的库仑应力触发作用则很可能是余震产生的重要机制,余震发生的范围分别为长约2.5个断层长度,宽约0.5个断层长度。这个范围小于以前模型的预测值,以前的这些模型都忽略了弹性变形和孔隙流体扩散之间的力学相互作用。对于典型的孔隙结构,流体流引起的应力变化在主震发生后约一年内会有很大程度的衰减。
2006-08-15 08:00:00 评论(0)
作者：K.Suyehiro;K.Mochizuki;蒋长胜;摘要：引言地震学是研究地震及与地震有关现象的学科,尤其是对地球内部物理性质的研究。海洋地震学只是针对在海洋进行观测的地震学。由于海洋覆盖了大多数的板块边界,所以大多数地震发生在洋底。这为在海洋进行近源地震观...
2006-08-15 08:00:00 评论(0)
作者：境有纪;辛月提;牛峰;摘要：烈度,过去是按照判定表由人进行判断,而在1996年,烈度判定发展为将地震仪记录的原始波形利用计算机程序计算出“计测烈度”。从此排除了由人的判断而引起的误差,使实时烈度信息的发布和观测点的
2006-07-17 08:00:00 评论(0)
作者：罔田義光;牛峰;摘要：若在某个地点进行地震观测,有时会观测到其地震波形细节之处都一模一样的地震,这样的地震就称为“相似地震”(图1)。在空间上,这些地震的震源集中,往往形成所谓的“地震巢”。
2006-07-17 08:00:00 评论(0)
作者：A．Udías;W．Stauder;张晁军;陈时军;马丽;摘要：引言天主教耶稣会作为一个社会公共机构, 通过下属自己的学院和大学,以及通过其个别科学家成员,对地震学所做的贡献,在地
2006-07-17 08:00:00 评论(0)
作者：O．Melnik;A．A．Barmin;R．S．J．Sparks;靳晋瑜;摘要：许多火山在喷发时都表现出侵出性和爆破性行为相互转变的特征。我们建立了一个新的理论模型,同时考虑了通道中粘滞力抑制气泡生长造成的气泡压力的积聚过程以及气泡变得连通后气体沿此气泡网逃逸的动力学过程。当气泡与岩浆间的压力差达到气泡化岩浆物质强度时,岩浆将发生破碎。在气体颗粒分散相内颗粒大小的分布特征对流体的影响是通过对能强烈影响此碎裂混合物的声速的两种粒径的颗粒来模拟的。稳态边界值的解呈现出非唯一性。岩浆房内参数固定时至少有两种机制。在低释放率机制里不发生碎屑化,岩浆伴随着部分气体逃逸而上升。这一机制对应着侵出式活动。高释放率机制对应着爆破性活动。使用研讨会上定义的参数的模拟工作对流纹质岩浆组成得到以下结果:岩浆的释放率为5．5×107kg/s,碎屑化面的深度为2 585 m,碎屑化时岩浆的孔隙度为0．74;出口气体速度变化范围为200-450 m/s,取决于岩浆破裂后混合物中小碎屑颗粒的质量分数;出口压力变化范围为1．5-3 MPa。通道直径d在40- 70 m范围内的变化得到的质量流量Q对通道直径的依赖性(d2.8)不像柱形圆管中牛顿液体的粘性流动情况时(Q-d4)那么强烈。随着通道直径的增大,流体中碎屑化将被延迟,通道的阻力保持高数值。岩浆的温度从700℃变至950℃导致的岩浆释放率增加了 4倍,而岩浆的粘度降低了8 000倍以上。
2006-07-17 08:00:00 评论(0)
作者：本刊编辑部;摘要：1.本刊主要译载世界上地震学的新理论、新方法、新技术,要求来稿具有针对性(可引进)、及时性、先进性和权威性,并能用明白畅达的译文,忠实地传达原作的内容。2向本刊投稿,请寄激光样和原文复印件并将以wor...
2008-01-11 08:00:00 评论(0)
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